Proceedings of the International scientific and practical conference ― Modern Research And Education‖ (February 16-18, 2026) / Publisher website: www.naukainfo.com. – Warsaw, Poland, 2026. - 247 p.

86 Звідси початкові умови знаходяться як                           1 1 3 3 1 1 1 3 1 1 1 0 0 1 1 r j C C C C j C Uj C C j C I u u C C     23 077 3 1 3 1 3 3 1 1 3 .         C C UC r j C C C C UC  В,                           3 1 3 3 1 1 1 3 3 3 1 1 0 0 3 r j C C C C j C Uj C C j C I u u C C     76 923 3 1 1 1 3 3 1 1 1 .         C C UC r j C C C C UC  В, Оскільки ключ розімкнений     0 0 0 2 2     C C u u В. Для забезпечення можливості використання другого закону комутації будемо вважати, що вітка з ємністю 2 C містить резистор 2 1   r (рис. 2). Зазначимо, що нескінченно малі числа  та 1  є різнорідними параметрами та їх співвідношення нам невідоме. Рис. 2. Еквівалентне складне коло з ідеальними ємностями. Знайдемо тепер примусові складові. Повний комплексний опір кола після комутації визначається як