Proceedings of the International scientific and practical conference ― Modern Research And Education‖ (February 16-18, 2026) / Publisher website: www.naukainfo.com. – Warsaw, Poland, 2026. - 247 p.

90   . . . . . t t t t A e A e A e A e 1000 1 41667 2 1 4 1000 1 4 41667 2 1 4 0 15 41667 1 2 10 1000 0 3 10 41667 1 2 10 1 1                                 Тоді напруга на ємності 1 C                           t t C C C A e A e u t U u t r i t 1 1 3 1 41667 2 1000 1 1 4 40 100    . . . . t t t t t t A e A e A e A e A e A e 1 1 41667 2 1000 1 1000 1 41667 2 1000 1 1000 1 4 60 0 5 1 5 4 60 10 0 15                   Для визначення сталих інтегрування треба підставити замість змінної t значення початкового моменту часу 2 0     t (початковий моменту часу позначається символом 2  , оскільки за своєю фізичною природою відрізняється від опору 2 1   r ). При цьому виникає невизначеність 1 2 41667    e . Співвідношення нескінченно малих чисел 1  та 2  неможливо встановити суто математичним шляхом, оскільки вони відносяться до різнорідних параметрів. Проаналізуємо їх з фізичної точки зору. Нагадаємо, що 2  – це початковий моменту часу , а 1  – це активна провідність ідеальної ємності , яку ми спеціально вводимо для виконання стандартних законів комутації. Оскільки ці величини є незалежними одна від одної, то завжди можна вибрати їх так, щоб забезпечити умову 2 2 1    . Таким чином можна записати 1 1 1 2 1 1 2 41667 41667 41667            e e e . В результаті отримаємо систему рівнянь для визначення сталих інтегрування