Proceedings of the International scientific and practical conference ―Science and Global Development‖ (February 20-22, 2026) / Publisher website: www.naukainfo.com. – Barcelona, Spain, 2026. - 229 p.

226       . . . . . . . . . . t t t t t t t t t t t t t t C C A e A e A e A e A e A e A e A e A e A e A e A e A e A e dt t du C dt t du i t C 400 2 100 1 16667 3 400 2 100 1 16667 3 400 2 100 1 16667 3 400 2 100 1 4 16667 3 400 2 100 1 4 3 2 1 0 1 0 025 1 6667 0 06 0 015 1 6667 0 04 0 01 11111 400 100 1 5 10 16667 400 100 10 3 2                                                                   Для визначення сталих інтегрування треба у виразах (4.34), (4.35), (4.36) підставити замість змінної t значення початкового моменту часу 1 0     t (початковий моменту часу позначається символом 1  , оскільки за своєю фізичною природою відрізняється від опору   3 r ). При цьому виникає невизначеність   1 16667  e . Співвідношення нескінченно малих чисел  та 1  неможливо встановити суто математичним шляхом, оскільки вони відносяться до різнорідних параметрів. Проаналізуємо їх з фізичної точки зору. Нагадаємо, що 1  – це початковий моменту часу , а  – це активна провідність розриву кола , яку ми спеціально вводимо для виконання стандартних законів комутації. Оскільки ці величини є незалежними одна від одної, то завжди можна вибрати їх так, щоб забезпечити умову 2 1    . Таким чином можна записати 1 16667 16667 16667 2 1            e e e . Знайдемо сталі інтегрування, для чого складемо систему рівнянь:   0 100 0 1 2 3 2       A A A u C ,   100 0 6667 100 0 3 1 2 3       A A A u C . ,